超统一场与协变电磁学引论
D a N a / N
再由
0 就可得到 粒子受短程弱电力作用透过不同势垒
宽度的衰变粒子数
aR
1a
eaR/ 1a
N
N a 1exp Ka 1
（1.442）
0
dN a
0
N a
a a
的最大值是在 处，由
a
0
可得到 满足
0
0
da
3
2
2 1R 1a R 2R 1a 2R2 1a R2 0
0
0
0
（1.443）
二、衰变后
E
粒子从I区域渗透到Ⅲ区域后的动能 是衰变后的动能，这个
能量是与势垒宽度a 成正比，即有
E Vma/ rm
（1.444）
伴随中微子携带的能量是
aR
1a
eaR/ 1a a
E a V a E a V 1
（1.445）
m
E
粒子数有关系式
R
1
eR/ 1
N
N 1exp K 1
（1.446）
0
E /V
式中
。
m
图1.28是取 =5、 =10时 衰变粒子数 曲线图。横轴是 粒
N
K
R
E
子衰变后的动能 ，纵轴是 衰变粒子数 。显然，我们能观测到
N
3
1
最小衰变粒子数不是在衰变粒子最大动能 处，而是约在
0 处，
其中 0 =0.18849， 0 是最大衰变粒子数处的粒子动能。
a
K 214
若把电子质量换成 粒子质量，则有
N
a
得到 衰变粒子数 曲线图，见图1.29所示，这恰好都是实验所
证实的结果。
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