超统一场与协变电磁学引论

超统一场与协变电磁学引论





r  r

r

r

r / R

 114

很明显，当

时，有

₀。当较小时，_min远大于 ₀。若已知

min

0

值，由（1 ．383 ）可求出散射粒子运动到距核最近点时的运动速度

2ZR

₀r₀

u  c

(1．401)

0

如果散射粒子所带电荷与核子所带电荷相反，散射粒子在原子核

电场中则是按图1.23所示路径偏转。从图中可以看到，散射粒子到原

图 1.23 带有负电荷粒子在原子核电场中偏折路径

子核最近距离是



2



2









r_min a²b²a  b 1cos csc

(1．402)





由此类似前面关于α 粒子散射的推导过程，就可得到带负电散射粒子

的散射计数

N

与散射角_满足



²

1cos  / 2

P

4

16R







dIn 

⁰







P  gP 

1 1



1sin

(1．403)

0









r

cos  / 2

d







0



式中



1









1cos  / 2



16R





  1 1









(1．404)

2

r

cos  / 2







0









§1.21 巨磁阻和高温超导效应产生机制

巨磁阻效应的存在，能够证实在时，旋转电子受到矢势的

A

r  R

作用力是

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