超统一场与协变电磁学引论

超统一场与协变电磁学引论



dIn 

g ²1sin

(1．397)





d





(1 ．395)就是由 (1 ．377)电场力导出的卢瑟福散射关系式。把（1 ．388 ）

代入（1 ．397 ）式，则有



²

sin  / 2

1

4

16R







dIn 









P  gP  1 1



1sin

P

(1．398)

0

0









r

1sin  / 2

d







0



很明显，若能得到卢瑟福散射实验P  P₀结果，必有^R⁰。图1.2 2是

P 

r  7.3R时由（1 ．398 ）给出的曲线图。易看出，是随增大

 

取

P



0

而减小，这与实验结果极其吻合。如果R 0 ，为常量，这与卢瑟福

P

散射实验结果明显不符。因此，卢瑟福散射实验结果应视为否定库仑

电场力，支持 (1 ．377)成立的可靠实验证据。

图1.22 粒子散射理论曲线

a



r  7.3R

根据（1 ．388 ）式，当

时,散射角存在有最大值

0













r



0

_max 2arcsin

114

(1．399)

16Rr

0

 

当

_max时，粒子散射不再是纯静电作用结果，还存在有动能交换部

分。此时的实验结果不能用（1 ．398 ）解释。

如果把（1 ．387 ）（ 1 ．388 ）两式代入（1 ．385 ）式，散射粒子

到核最近距离又可写成











1 1sin( / 2)

R

sin( / 2)













r_min r

1 116

(1．400)

0





2

sin( / 2)

r 1sin( / 2)

₀

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