超统一场与协变电磁学引论

超统一场与协变电磁学引论













sin  / 2

1

2 

16R





  1 1









(1．388)

(1．389)

(1．390)

(1．391)

(1．392)

(1．393)

(1．394)

r

1sin  / 2 





0









对 (1 ．387)求微分

r

_2 



d 

0

db   sin

 sin

d



2

2

d





即可求得部分散射截面



2

_3 

d 

d

d  2b db r ²cos sin   sin

d

0





2





微分散射载面

d

d

1

4

_4 

d 

d

 r ²sin

  sin

0





2





其中



2



2

d 2 sind  4 sin cos d

再把

d dn

d n N₀td

1



d

代入 (1 ．391)可得到，在立体角内测得α 粒子数



1



d 

d

dnsin⁴ r ²nN₀td  sin

0





2 4





设探测器的灵敏度面对靶所张的立体角为，由 (1 ．394)可知，在^T



N

时间段内观察到的α 粒子总数满足



2

P  N / N sin⁴ gP



₀

(1．395)

0

其中

1

4

P  r ²nT

(1．396)

0

0

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