超统一场与协变电磁学引论

超统一场与协变电磁学引论



u

b

式中是碰撞参数；

  d / dt

； ₀是散射粒子运动到最近点时的运动速

p

度。由于对称性，又等于

p  ^{ /2}F cosdt



_^_{ /2}





2Ze²

4₀r_min







12R/ r

_min

^{ /2}cosd



(1．380)

(1．381)

(1．382)

(1．383)

2

_{  /2}







利用 (1 ．378)消去，可得

4Ze²

4₀ub



2

p 

12R/ r ²cos



_min

0

比较(1 ．379)和 (1 ．381)两式，可知



2

b  r 14R/ r cot

₀

_min

式中

2Ze²

2ZR

 u / c

r 



0

2

4₀mu²

₀



0

0

  4 c/e²

R / mc

；

。从图 1. 易看出，散射粒子双曲线轨迹方

0

0

程的虚半轴等于碰撞参数^b，实半轴



2

a bcot btan

(1．384)

散射粒子到核最近距离



2



2









r_min a²b²a  b 1sin sec

(1．385)





r

把(1 ．385)代入(1 ．382)式，消去 _min，可得到



2



2





b²r cot b4Rr csc 1  0

(1．386)

0







⁰

由此方程可解得

式中



2



2

_1

b r cot r cos sin

(1．387)

0

0

2

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