超统一场与协变电磁学引论

超统一场与协变电磁学引论

2

2

²









dr



2R

dx

d x











r 

 







(1．348)

(1．349)

(1．350)

(1．351)

(1．352)

(1．353)





²

d

x 12Rx d

d^







把 (1 ．348)和 (1 ．345)代入 (1 ．344)式，则可得到

2

²

d²x









2R

dx







F  m



 x









²

x 12Rx d

d^







比较 (1 ．349)和 (1 ．332)式，得

2

2R

dx

d²x

GMx⁴









 x 

12Rx









²

12Rx d

d^





再把（1 ．333 ）代入（1 ．350 ）式，就可得到

2

2R

dx

d²x

GM

L²

3









 x 

12Rx

 





12Rx d

d^



略去二阶小项，可得

d²x

GM

L²

 x 

16Rx





d^

即有

其中

d²x

 16RA x  A





d^

²。由 (1 ．353)可解得

A  GM / L

1

x  

r

1

ABcos  16RA









(1．354)

16RA







  2

时，其近日点

这是一个椭圆轨道方程。当变化一个周期时，即

转过的角度是

  2 16RA  2 13RA





(1．355)

近日点的进动值为

2

GM





(1．356)

  2  6RA  6

c²L²

把（1 ．346 ）代入（1 ．356 ）式，同样可得到 (1 ．343)结果。

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