超统一场与协变电磁学引论

超统一场与协变电磁学引论

3R

2r







T_r 2 m/ k  2 r ³/ GM 1

(1．341)

(1．342)

(1．343)

0







于是，水星近日点每周进动值为

3R

2r



3R

2r



 

 1



1





 

 



T_rT

R





  2

 2

 6

3R

2r

T

r





0

1









R  GM / c

再把（1 ．330 ）和

²代入（1 ．342 ）式，即可得到

6GM



 

ac²1²



把有关数据代入（1 ．343 ）式，水星近日点百年进动理论值

63.146.6710 1.96910³⁰

11

 

 42.9秒/百年

10

16

5.9710 910 10.206²





恰好与观测结果一致，这说明水星受到的作用引力不是 (1 ．322)牛顿

引力，而是（1 ．332 ）肖军无发散引力。

利用（1 ．332 ）也可这样推导出水星近日点进动值。在水星轨道

平面极坐标系中，行星受到太阳的引力作用可写成

²



F  ma  m r r





(1．344)

(1．345)

(1．346)

(1．347)

r

由（1 ．333 ）知

L

L

Lx²



 





r²1 R / r e

r²12R / r 12Rx

R/r









式中

L  r u  GMr e^R/r GMa 1²e^R/r

0

0





0

0

x1/r

t

r

。取对的一次微商，有



dr

d

 dx





r 

 

x²d

t

取再对求微商，得



r

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