超统一场与协变电磁学引论

超统一场与协变电磁学引论

如果引力不是严格与作用距离的平方成反比，而是

GMm

R

r





R/r

F  

1

e

(1．332)







r²



R  GM / c²

式中，

。根据前节论证结果，在（1 ．332 ）引力作用下，

²

水星轨道角动量

L

不再是，而是

r 

2

^R/r

L  r 1 R / r e 





(1．333)

在^{r  r}时，有

0

1

2

L

L



²

A r  



0

(1．334)

R/r

0

2 1R/ r e

2 12R/ r



₀



₀

于是，由（1 ．320 ）可求出水星运行角周期

3/2













₀







2ab

L

2R

2r

u

2R

T 

1²

1



1





(1．335)

(1．336)

(1．337)

(1．338)

(1．339)

(1．340)







r

r

0

0

L ur

再把

₀和

GM

0

u 

e^R/r

r

0

代入（1 ．335 ）式，就可得到水星运行角周期









3R

T  2 r ³/ GM 1





0

2r



0

根据（1 ．332 ）式，水星轨道等效势能

1

GM

r

U r  u²

e

R/r

 

2

把（1 ．336 ）代入 (1 ．338)式，在^{r  r}处，有

0

GM

2r

e^R/r

0

U r  

 ₀

0

及

d²U r





k

m

 ₀ GM

3R

²  



1







dr ²

r ³

r

0

0



0

由此可求出水星的径向运动周期

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