超统一场与协变电磁学引论

超统一场与协变电磁学引论

D

H = J +

t

B

E = 

t

(1．157)

B = 0

D =  ₀₀uJ

uB 2A ω A  u  u A  0



这个场方程组不仅适用于相对场源静止情形，也适用于相对场源做各











种运动情形。

A

考虑到真空极化电荷作用，相对矢势运动电荷受到的作用势能

R/r

R/r

V_m e_me

 e uA e





(1．158)

(1．159)

(1．160)

相应等效电场作用力

Rr





R/r

F  V  e  uA 

uA e









m

r³











如果同一样，也有

uA

r

E   uA  uA



 



m

r²

就可得到

R

r





R/r

F  eE 1

e

(1．161)

^m







r  R

当

时，有

F = eE  euB 2eA ωe A  u e u A









(1．162)

m

q

显然，运动电荷受到矢势作用力有四种，右边第一项是我们

A

B

熟知的运动电荷受到磁场的洛仑兹作用用力；第二项是角运动电荷

A

受到矢势的作用力；第三项是非惯性运动电荷受到矢势作用力；

A

A

第四项是运动电荷受到变化矢势作用力。后三项作用力可用于洛仑

兹力解释不了的反常霍尔效应、巨磁阻效应和AB效应等众多实验现象。

uB

A

可见，磁矢势对运动电荷的作用场并非仅有，后三项的存在也

在实验中被观测到，第二项是与转动有关的等效电场作用，已被 AB

效应及反常霍尔效应所证实，后面两项是与电荷作变速运动有关的等

效电场作用，可用其解释压电效应和摩擦生电效应。

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