超统一场与协变电磁学引论

超统一场与协变电磁学引论

dx_j

dx_j

dt x_j

dx_j

dt









A







e e A



e e A

  uA









(1．147)

(1．148)

(1．149)

_j

j

j

j

x_jdt x_j



于是，有

A

t

A

t

E   

 uA   uA 









uA 0

显然，仅当

时，才有

A

E   

t

uA  0

A = 0

当

时，对（1 ．148 ）两边求散度，因

,有

E  ² uA





(1．150)

再与

E   /₀₀uJ

(1．151)

比较，就可得到

²   /₀

(1．152)

²uA   uJ





0

q

A

由此可知，相对矢势运动电荷受到的等效作用电场是

E   uA  





(1．153)

m

m

式中

_muA

(1．154)

 uA







_m是等效电场的电势。

展开式是

 uA  uB 2A ω A  u  u A













(1．155)

 uA  0





由于

，故有

uB 2A ω A  u u A  0









(1．156)





ωu/2 B A

；

其中

。因此，完备的麦克斯韦场方程组应包括

（1 ．156 ），即

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