超统一场与协变电磁学引论

超统一场与协变电磁学引论

可得到常量

2kr_mg

kr_m

^we

V₀

(1．91)

R

将（1 ．91 ）代入（1 ．88 ）中，即可得到短程弱核力的作用势能

g

r

2kr_mr

R

_s



_

1e^{2k r r}^

e^{k r r}

e





krR/r

m

m

V_s

(1．92)







相应短程弱核力

F  V_s

g_sr

2k r r

^{k r r}^







1krR/ r  1kr R/ r e

^2kr_me

e

krR/r

m

m







(1．93)

r³

图1.6是短程弱核力的作用势能和作用力随作用距离变化曲线图。





图1.6 短程弱核力作用势能及作用力曲线图

在

r  r_m时，由于短程弱核力为零，此时短程弱核力的作用势能

2kr_mg

r

C_s^me

R

kr_mR/r_m

^se

kr_mR/r_m

V r 

_s _m

(1．94)

R

V r

dV r /dr  0

为最大值。实验可结果证实与

r

_m无关，故由

可得到

 

_s 

m

m

m







_s

dInC

k 

r ²r  R  0



(1．95)

m

m

dr_m



C

r

其中若是 _m函数，并满足

s

dlnC_s

dr_m

 const

(1．96)

就可得到短程弱核力最大作用距离

2R

r_m



_s

dlnC

(1．97)

14R k

1









dr_m

如果短程弱核力和短程弱电力的最大作用距离相等，由（1 ．77 ）

C

C

和（1 ．97 ）两式可知常数和满足

e

s

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