超统一场与协变电磁学引论

超统一场与协变电磁学引论

因

exp r R   0





(1．82)

m





F r  K¹

 

则有

,于是，短程弱电力作用势能

m

e²

4₀R

1

R R

r r_m

c

R

R R

























R/r

R/r

V_e K¹

1 

e

^2

1 

r r_m

e

(1．83)

  4 c /e² K

r  R

其中

则有

。对于 _m情形，因

0

exp r R  1





(1．84)

m





F r  K ²

 

,于是，短程弱电力作用势能

m

e²

4₀R

R R

c

R

R R

























R/r

R/r

V_e K ²

1 

r r_m

e

^3

1 

r r_m

e

(1．85)

比较（1 ．83 ）、（1 ．85 ）两式可知，短程弱电力的作用强度是在

^2c  g_e^3c

(1．86)

之间。即在

之间。

5

7

5.3610 c  g_e 3.9210 c

二、短程弱核力作用

x x

在

_m情形时，由核力作用势能场方程

d²V

dV

dx

4

2R

 R²V  k²x V

(1．87)

dx²

也可得到一种短程弱核力作用势能

^_x^x

2Rdx

x

2

k/xRx

Rx

^k/xRx_x

m

V_sC_sxe

e

xe

dxV₀e





m

g_s

2k r r





e^krR/rV₀e

R/r

m



1e

(1．88)





r

式中

g_s C_se²^^{kr R/r}^/ 2k

m

m

(1．89)

x 1/r

x1/r

；

_m；^r_m是短程弱核力的最大作用距离；

V

₀是常量。由于

m

短程弱核力作用也存在有最大作用距离

r_m，根据

dV r

_s 

m

 0

(1．90)

dr

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