超统一场与协变电磁学引论

r_m

dlnC_e

(1．77)

14R

1

dr_m

短程弱电力的作用距离远小于作用粒子的康普顿波长，因此需要

考虑短程弱电力作用电荷的量子效应。由于所有弱作用都伴随有非整

数自旋费米中微子存在，所以短程弱电力的作用强度不应是与玻色

B r

 

F r

 

分布函数有关，而应是与费米分布函数有关系式

e²

g  F r

 _m

(1．78)

(1．79)

(1．80)

4₀

将其代入（1 ．71 ）即可得到短程弱电力的作用势能

e²

4₀R

R R

r r_m













R/r

V  F r

 

1 

式中

F(r_m)  K^{exp r R 1} K^{expR r /R1 1}

















K  e²/4 c

F r

 

是费米分布函数；

；是长程电场作用力的平衡作

用距离； _m是短程弱电力的最大作用距离。对费米分布函数取对数，

又可得到

ln F(r_m)

ln K 

(1．81)

exp r R 1











图1.5是取不同值时的费米分布函数变化曲线。

图1.5 费米分布函数曲线

短程弱电力最大作用距离 _m是位于

0  r  R

r  R

之间，对于情形，