超统一场与协变电磁学引论

超统一场与协变电磁学引论

Y 

₁ 

Y 

 

图9.1

和

两曲线的相似性比较

2

将其代入(9.16)式，就可得到无发散的质速关系式

m  m e^a^^1



(9.18)

(9.19)

0

相应的动能公式

a 1

K  mm c ² e ^{ }1 m c ²



₀





0

0 0

很明显，(9.10)是(9.18)在取 0 时的特例。在 0 时，（9.18 ）中

²时有最大值m e^a1/ a

。

m

的应称为运动物体的有效动质量，在

  1 a

0

如何确定

或某些性质有关，但可以确定

形时的结果；在较大时，（9.10 ）不再成立，但（9.18 ）仍能成立。

图9.2是由(9.18)绘制的曲线, 图9.3是由（9.19 ）绘制的

a

值目前还不得知，它可能与运动物体所在空间的结构

a

绝不等于零。（9.10 ）可看做是a 1

情

a

m 

 

K 

 

曲线。易看出，在a  0的空间内，以光速

c

₀运动物体的有效动质量m0

，

而动能K  m c₀²。也就是物体在光速运动情况下变成了动能为mc₀²

0

0

的无质量物体。





～关系曲线

图9.2 m ～关系曲线

图9.3

K

在1929年,物理学家就预言过一种质量为零的相对论性费米子，

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