超统一场与协变电磁学引论

 1 sin 1 cos dt

(8．91)









式中 u ³H /a 1²c³。把（8 ．85 ）和（8 ．91 ）两式代入（8 ．88 ）





中，就可得到子星沿椭圆轨道运行的横向视速度

1²2 cos

(8．92)

v u

⁰1 sin 1 cos





出现魅星的条件是

1 sin 1 cos  0

(8．93)





v 

图8.15是 0.4 时的曲线图。由于魅星持续的时间远大于子星公

 

转周期，会出现众多魅星在第Ⅰ象限和第Ⅲ象限形成两条光带，又因

轨道的进动，远处就会看到众多魅星可形成一个棒形星系。

图8.15

若观测方向不垂直子星椭圆轨道平面，而是与轨道面的短轴夹



角为，与轨道长轴夹角为，此时子星沿观测方向辐射光波的传播速



度是



c  c 1u sin  sin  sin  cos  / c

(8．94)



其中, 是子星到轨道中心距离与轨道长轴夹角。是子星到轨道焦点









距离与轨道长轴夹角。由

a



(8．95)



sin sin  





可导出

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