超统一场与协变电磁学引论

超统一场与协变电磁学引论

1 a

(8．81)



1 cos

 

r b²

可导出

1 dr

r d 1 cos

 sin



(8．82)

另由

d L

dt m

r²

L



(8．83)

(8．84)

(8．85)

又可导出

d

r



u 1 cos

₀



dt rm

式中，u  aL / mb²。于是，（8 ．80 ）又可写成

0

uu 1²2 cos

0

根据子星从最近端（ 180^）运行到最远端（  0^）克服引力所

作功





1

2

GM

a 1



GM

a 1



2

W  m u ²u_min m



(8．86)













max









由（8 ．85 ）就能得到

GM



u 

(8．87)

0

a 1²



考虑到光波传播时间差的变化，子星沿椭圆轨道运行的的横向视

速度

 dr ²

dt

dt



d

dt

(8．88)

v  r

1

u







rd





若观测方向垂直于子星运行椭圆轨道平面，子星的运行速度是始

终垂直于观测方向，此时子星沿观测方向辐射光波的传播速度是

2

2



(8．89)

c  c 1u /c

由此可知













H

uH du

c³dt









dt  dt d

 1

dt

(8．90)







c 1u²/c²

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