超统一场与协变电磁学引论

超统一场与协变电磁学引论

sin



sin 

2 cos

²

1²

2

(8．96)

1

1 cos 

1 cos

₂







1²





将（8 ．96 ）代入（8 ．94 ）则可得到

H

 



dt  dt d

 



c

 





d H du d H d d 

 

 

 

 

 1



dt

(8．97)



 





du c dt d c d dt

 

 





式中uu 1²2 cos 。于是，子星沿椭圆轨道运行的横向视速度

0



dt

dt

2

2

2

2





v u

sin  sin  sin  cos 

2

2

2

2

2





u 1 2 cos sin  sin  sin  cos 

0





(8．98)

d H du d H d d

   

1



 

 



 

du c dt d c d dt

   

出现魅星条件是



d H du d H d d

 

 

 

1



 0

(8．99)

 

 



du c dt d c d dt

 

 

式中

du

dt

u  sin

d

dt

0



1²2 cos

d au

dt

u

2

2

0

0



1 cos 

1 cos









b²

a 1²





dF 

 

1

cos sinF



 



d

d



F ² sin²

d

 

2 cos

²

1²

2

F   cos² 

1 cos 

1 cos

₂

 







1²





§8.8 新星的星光演变与光速关系

新星是一种爆发变星，爆发时向四周抛射大量高温明亮物质可以

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