超统一场与协变电磁学引论

超统一场与协变电磁学引论

做相向慢速移动，移动至近

1

2

(8．75)

  arcsin 1/





0

点时开始快速移动重合后消失。

若观测方向与轨道面不平行，即观测角情形，因

  0

2

0

2

2

2

2



c  c 1u sin  sin  cos  / c





则有









H



dt  dt d





2

0

2

2

2

2





c 1u sin  sin  cos  / c









dt 1 sin 2 cos²

 





(8．76)

(8．77)

(8．78)

子星的横向运动视速度

ds ds dt

u sin





0

v=















dt dt dt

1 sin 2 cos²

 



出现魅星现象条件是

1 sin 2 cos²  0

 



  90

在

时，无论观测距离有多远，子星运动速度有多大，不会出现

魅星现象。

同理，由（8 ．65 ）伽利略速度合成关系式得到出现魅星条件是

1 2c / u sin 2 cos²  0

₀  



(8．79)

2c/u

这与（8 ．78 ）相差倍。对于慢速运动的子星，（8 ．79 ）明显与

0

实际观测不符。

如果子星不是沿正圆轨道运行，而是沿椭圆轨道运行，子星运行

的轨道速度是

dr

  

dt

d

dt

 dr d ²

d

dt

d

dt

1 dr ²

2

2

2









(8．80)

u 

 r



 r

 r

1

  









 









d dt

r d

  







若令椭圆轨道的长半轴为

a

，短半轴为，偏心率为，由



b

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