超统一场与协变电磁学引论

超统一场与协变电磁学引论

 

  

N x ,t  N expik x c t 









(7．74)

0





 

这是非惯性运动光源在

情形时辐射电磁波的波动函数，电磁波



2

² / 

的固有圆频率是

。惯性运动光源辐射电磁波的固有圆频率



 / 

 0

是情形时的结果。



以上三种情形电磁场是仅当光速与光源运动状态有关时才能导

出，如果光速是不变的常量，就不会导出上述三种形式电磁场。

§7.6 介质空间传播电磁波的多普勒效应

在介质空间中，光源在静止和运动两种情形辐射电磁波的波长分

别是

  2c/

(7．75)









  2 c ucos /





u

式中，是光源运动速度；、分别是光源在静止和运动两种情形辐

c



c



射的电磁场在介质空间中传播速度；、分别是光源在静止和运动





u

两种情形辐射电磁波的固有角频率；是光源运动速度与波前传播



方向间的夹角。

T 2 /  / c

把

代入 (7 ．75) 第二式，又可得到



c

 2c c

2



 

 















 



ucos  c / cTucos  /



 































 





(7．76)

 







c T    Tc  u / c cos  /













进而有

2

2

²



2

2

2

2

²²²





 c T   /

c / c  u / c cos   c T

 



 







(7．77)





显然，若要

2

2

²

 

  c T   ² cT





 

(7．78)





则有以下三种结果：

216

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