超统一场与协变电磁学引论

超统一场与协变电磁学引论

图7.3 非惯性运动光源辐射光量子的变化曲线

时电磁场

²

x_m









x



N x  1

N

 



(7．66)

m

 ²







x  x  b/2a

b  0

对于情形，当

N

时，有最大值

0

b²

4a







N x  

c N

_m 

(7．67)





0

0







N x  0

 

如果电磁场是随传播距离增大而减弱，由

可知电磁场传播最

m



x

大距离 _m满足

 ²



ax_mbx_mc  0

(7．68)

于是（7 ．67 ）又可写成



²

b

 ²



N   ax bx 

N

(7．69)





m

m

m

0

4a





c

把（7 ．69 ）和（7 ．68 ）两式代入（7 ．63 ）消去和，就可得到

N

b  0

0

时电磁场

 ²²

a x  x b x  x



m















m

 ²

 

N x 

 







N_m

(7．70)

2





ax_mbx_mb /4a





x  b/2a

b  0

在把

代入（7 ．70 ）最后得到时的电磁场

0

2





 

x  x

₀







N x 1

N_m

 

(7．71)





²





x  x

₀

m



 

3.

情形



方程 (7 ．55) 解







N x  exp k x exp ikx

 











(7．72)



 

N t  exp k c t exp ikc t

 

 











是波动函数

 





  

  

N x ,t  N x N t  N expk x c t expik x c t 





   

_







(7．73)

0









  

x ct

式中

。又因

，于是，有

i  1

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