超统一场与协变电磁学引论

超统一场与协变电磁学引论







 

  0

则是有多普勒效应，仅当或¹⁸⁰时，才有。可见，利用相

对论理论并不能证明相对运动光源静止的频谱仪测得光源辐射光波的

波长无多谱勒效应。在相对论中也认识到了这个问题存在，但它是通







过引入一个代替的办法来解决，即通过假设



 

   1  cos 





(7．31)



 

由而得到

cos 

1 cos



cos 

(7．32)

把（7 ．32 ）代入（7 ．31 ）可知，相对论的解决方法实质就是认为





   /  1 cos





(7．33)

这不是协变式，根据协变得到的结果应是



   1  cos 







(7．34)

而不是（7 ．31 ）式。这意味相对论的波长公式（7 ．29 ）不是普遍成





  0

 180

两种特殊情形时成立。

立，仅在和

利用肖军变换式导出的波长公式

  1²sin²  cos 



(7．35)





才是普遍成立，其逆形式





2

2



 

 1 sin   cos 





（7．36）



1²sin²  cos





uu



 

形式不变的协变性要求。

与（7 ．35 ）形式相同，满足

，

并能证明，利用相对运动光源静止的频谱仪测得光源辐射光波的波长

2

2











  1 sin 180   cos 180  



















 1²sin²  cos  1²sin²  cos 



 



²1²sin² ²cos²   





(7．37)

无多谱勒效应。

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