超统一场与协变电磁学引论  
可证  
E  
x0  
E  
x  
k w / c k   
  k w / c k   
   wk E / c  
0   
0
0
0
0
 k wE /c wE k /c  
0   
0
   wB  
（6.39）  
k w / c k B = w B / c  
  
0
0
x  
   wB /c  k wB /c  
0
x  
x  
  wBk /c  wE /c2  
0   
x0  
=
wE / c2  
（6.40）  
B  
k w / c k   
  k w / c B   k w / c B  
0
0
0
0
x  
0
 k wB /c wBk /c  
0   
0
2
  wE /c  
（6.41）  
把（6.39）（ 6.40）（ 6.41）三式代入（6.36）就可得到  
x  
B wE / c2  
  E + wB = c  
0
（6.42）  
2
  B wE / c 0  
显然，无源麦克斯韦场方程在肖军变换式的变换下若协变，场源在静  
止和运动两种情形激发的电磁场场量就有关系式  
E =E + wB  
（6.43）  
2
B =B wE / c  
同理，利用（6.34）微分变换式对有源电磁场场方程  
E  
cx  
B   
J  
（6.44）  
0
E = /   
186  
       
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