超统一场与协变电磁学引论  
变换式是  
  
  
x  
x  
e e e e   
x  
x  
x0  
x  
cosh  
sinh  
2
x  
2
x  
0
（6.32）  
  
  
e e e e   
cosh  
sinh  
0
2
x  
2
x  
0
0
把
2
2
cosh1k0 w / c / 1w / c2  
（6.33）  
sinhk w / c / 1w2 / c2  
0
代入（6.32）中，就可得到能使（6.29）波动方程协变的微分变换式  
x  
   k w / c k  
0
0
0
（6.34）  
x0  
x0  
   
k w / c k   
0
0
1k w /c2  
2
式中，  
；
1/ 1w / c2  
；
k
0 是电磁波传播方向上的  
0
方向矢量。  
（6.34）就是肖军变换式的微分形式，它不仅能使电磁波波动方程  
协变变换式，也能使麦克斯韦场方程协变变换式。对于无源场方程  
B  
E = c  
（6.35）  
x  
0
B = 0  
将（6.34）代入（6.35）知  
E  
x0  
B  
x0  
E k w / c k   
= c   
k w / c k B  
0
0
0
0
（6.36）  
B  
x0  
B k w / c k   
0  
0
0
根据  
和
x  
x0  
x  
   
,
（6.37）  
   
k0  
k0 E = cB  
，
k w k k w k  
（6.38）  
0   
0   
0
0
185  
         
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