超统一场与协变电磁学引论  
0 1  
两边同乘以  
，则有  
1
0
2
1 0  
0 1  
1 0   
0 1  
1 0  
u E2 /c  
0
1
B3  
B3  
（6.18）  
（6.19）  
（6.20）  
0
u E1 /c2  
0 1  
2
显然，在 3 方向上有磁场  
e
2
B B u E u E / c  
1   
3
3
1
2
2
同理可证, 在e2  
、
e
1 方向上分别有磁场  
2
2
B B u E u E / c  
3   
2
2
3
1
1
B B u E u E / c  
2   
1
1
2
3
3
于是，可证得  
B Be B2e2 B e  
1 1  
3
3
Be B e B e  
3   
1 1  
2
2
3
 u E u E e u E u E e u E u E e / c2  
2   
3   
1   
2
3
3
1
3
1
1
2
1
2
2
3
B uE / c2  
（6.21）  
按照（6.16）变换规律，还可看出  
0 E  
0
E  
0
1    
1   
   
E1  
0
E1 u B3 u B2  
   
2
3
0
E1  
E  
0
0
0
0
1    
（6.22）  
   
u B3 u B2  
   
2
3
0 1  
1 0  
两边同乘以  
，则有  
0
0
1 0  
0 1  
1 0  
0 1  
1 0  
0 1  
E1  
E1  
（6.23）  
  
   
0 u B3 u B2  
2
3
显然，在 1 方向上有电场  
e
E E u B u B  
2   
（6.24）  
1
1
2
3
3
同理可证，在e2  
、
e
3 方向上分别有电场  
181  
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