超统一场与协变电磁学引论  
2
1  
12 1  
3   
2
k u    u u u   2 23  
3    
3   
0
1
2
1
2
2
1
2
31 32 3  
1 0 0  
u u u 0 1 0  
（6.13）  
3   
1
2
0 0 1  
(6.10)又可写成  
1 0 0  
0 1 0  
iu / c   
1
iu / c  
2
（6.14）  
F    
F  
0 0 1  
iu / c  
3
iu / c iu / c iu / c  
1
2
3
若变换后电磁场四维二阶张量的分量满足  
1
0
B3  
B2  
B3  
B2 iE /c  
0
B
iE2 /c  
1
F    
（6.15）  
B  
0
iE3 /c  
1
iE1 / c iE2 / c iE3 / c  
0
把（6.11）、（6.15）代入（6.14）式，就可得到电磁场张量分量变换  
规律为  
iE  
c
iu  
iE  
c
1    
1   
1   
0
B3 B2   
0
B3 B2   
   
   
  
  
c
1 0 0  
0 1 0  
iE  
c
iu  
iE  
c
2    
2   
  
2   
B3  
0
B
B3  
0
B
1
1
   
c
   
0 0 1  
  
  
  
  
  
  
iE3  
c
iu  
iE3  
c
3
   
   
   
   
   
B2 B  
0
B2 B  
0
1
1
c
iE1 iE2 iE3  
iu  
c
iu  
c
iu  
c
iE1 iE2 iE3  
c
1
2
3
0
0
c
c
c
c
c
（6.16）  
按此变换规律，有  
2   
0
B3  
B
0
B3 u E2 /c  
3   
1
B3 u E1 /c2  
0
0
2
2   
0
B3  
B  
0
3   
0
u E2 /c  
1
（6.17）  
u E1 /c2  
0
2
180  
     
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