超统一场与协变电磁学引论  
很明显，如果变换前后四维二阶张量分量形式不变，应有  
a a a a  
（6.5）  
  
  
即有  
F a a  
A   
A a a F  a a F  
  
（6.6）  
   
    
    
x  
x  
若令 ，就可得到协变的电磁场四维二阶张量分量变换规律  
  
F  a a F  c F  
（6.7）  
  
其中  
c a a  
（6.8）  
  
假设电磁场四维二阶张量的分量在肖军变换式  
1 0 0  
0 1 0  
   
1
x   
x   
   
   
   
   
   
x2  
ik0 2  
x2  
   
   
   
   
  
（6.9）  
   
3  
   
0 0 1  
x
x
   
3
3
x4  
-ik     
x4  
3   
0
1
2
的变换下具有协变性，（6.7）可写为  
1 0 0  
0 1 0  
  
   
1
   
ik0 2  
   
F  c F    
F （6.10）  
   
0 0 1  
3  
   
-ik     
3   
0
1
2
式中  
0
B3  
B2  
B3  
0
B2 iE /c  
1
B
iE2 /c  
iE3 /c  
0
1
F   
（6.11）  
B  
0
1
iE1 / c iE2 / c iE3 / c  
u / c 1k 2  
；
；
1/ 12  
；
。
j k0 ej  
0
由于  
2
   
1
1 12 1  
u
1 0 0 u  
    
   
1
1
3   
   
    
   
2
（6.12）  
k0 u 2 21 2 23 u 0 1 0 u  
2
2
   
    
   
2
   
    
   
0 0 1 u  
   
3  
31 32 3  
u
   
3
   
3
179  
     
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