超统一场与协变电磁学引论

超统一场与协变电磁学引论

2









x  x 1 k u / c  k u / c ct





0

0







(5．165)

2





 

c t  ct 1 k u / c  k u / c x





0

0









2

2





x k₀e_jx_j

x  k₀e_jx_j

式中

；

；

。（ 5 ．164 ）就是肖军变

 1/ 1u / c

换式的坐标分量形式。很明显，洛仑兹变换式



x  x ut





1

1

(5．166)

2



t  t ux / c





1

k u = k e 0

仅是肖军变换式在

特殊情形时的一个结果。

0

0

1

§5.12 适用超光速运动的肖军变换式

c

c u  c

₀超

前面讨论了小于光速运动情形时的肖军变换式，对于

光速运动情形，肖军变换式













x   /

c /c x  k u / c k e ct



 







j

j

0

0

j



(5．167)













ct   /

c /c ct  k u / c k e x



 







0

0

j

j







中的和是满足

c



2

²

²





 /

c / c  k u / c  1



 

 



(5．168)

0





k u  u



c c

根据

情形恒有结果，由（5 ．168 ）可知

0

2



   u/c 1

(5．169)





k u  c

把(5 ．169)代入（5 ．168 ）式可得到，在

方向上，光速与光

0

源运动速度间存在有关系式

2



c  c 1 k₀u/c

(5．170)

k u  c

而在

方向上，没有电磁波传播。

0

把（5 ．169 ）、（5 ．170 ）两式代入（5 ．167 ）式，就可得到适用

c u c

于

₀超光速运动情形下的肖军变换式

2









x  x 1 k u / c  k u / c k e ct





j

j

0

0

0

j







(5．171)

2







 

c t  ct 1 k u / c  k u / c k e x





0

0

0

j



^j



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