超统一场与协变电磁学引论

超统一场与协变电磁学引论











x   /

c / c x  k u / c k e ct



 









j

j

0

0

j





(5．158)

 







c t =  /

c / c ct  k u / c k e x



 







0

0

j

j







易验证，若和满足



c



2

²

²





 /

c / c  k u / c 1

 



 



(5．159)

0





（5 ．158 ）变换式则满足

2

2

 

 

x x  c t  x x  ct

 

 

(5．160)

j

j

j

j

和

²

x_j

²

²

²







2

2

(5．161)

²

x_j²

 

 c t

 ct

 





可见，在（5 ．158 ）变换下光波波动方程的形式是与光源运动状态无

关。

k u  u



c c

情形时，恒有，把此

大量的实验观测结果证实，在

0

结果代入(5 ．159)式，可得到

2

2



(5．162)

  1u /c

k u  u

因(5 ．162)在

情形时也成立，故把(5 ．162)再代回(5 ．159)

0



c c

后可发现，光速与光源运动速度间存在的关系式并非是，也不是



c ck u

，而是

0

2



c  c 1 k₀u/c

(5．163)

k u = 0



c c

时，才有。

否则，就不可能有(5 ．162)成立。显然，仅在

0

把(5 ．162)、(5 ．163)两式代入(5 ．158)式，就可得到光源在运

动和静止两种情形，均沿同一方向辐射相同波数的两光波满足变换式

2









x  x 1 k u / c  k u / c k e ct





j

j

0

0

0

j







(5．164)

2





 

c t  ct 1 k u / c  k u / c k e x





0

0

0

j





^j



k₀e_j

在第一式两边同乘以

，又可得到变换式的一般表达式

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