超统一场与协变电磁学引论

超统一场与协变电磁学引论

sinh a  k w / c / 1w²/ c²



 



0

(5．143)

cosh a  1 k w / c ²/ 1w²/ c²





0

w

其中是光源相对绝对参照系的等效运动速度。在电磁观测效应方面，

u

对于场源和观测者相对绝对静系分别以速度、运动情形，可按

v

S

w

相对绝对静系，观测者静止、场源以等效绝对运动速度运动情形来

讨论，即做

^等^效^替换

v u

0 w

_S







(5．144)

_S

替换，两者是等价的，利用这个等效替换就可在绝对时空基础上讨论

运动物体的电磁效应。

由（5 ．143 ）中的第一式知

k₀w / c

 sinh acosh cosh asinh

(5．145)

(5．146)

(5．147)

1w²/c²

把（5 ．139 ）（ 5 ．141 ）两式代入（5 ．145 ）中，则有

1 k₀v / c²

1 k₀u / c²

k₀w / c

k₀u / c

k₀v / c









2

1w / c²

1u²/ c²

1v²/ c²

1u²/ c²

1v²/ c²

即有

u 1 k₀v / c²v 1 k₀u / c ²

w



2

1w / c²

1u²/ c²1v²/ c²

w

u

v

由此可得到光源的等效运动速度与、间有关系式

u 1 k₀v / c ²v 1 k₀u / c ²

w 

2

(5．148)



²

²

u

c

v

c

u

v

1

1



1 k₀v / c ²

1 k₀u / c ²





₂

₂



c

c



u

特别是当、与同向或反向时，（5 ．148 ）可简化为

v

k

0

uv

w

(5．149)

1uv/c²

这是我们熟悉的爱因斯坦速度合成公式。现在知道，(5 ．149)实际上

是光源相对绝对静系的等效运动速度。

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