超统一场与协变电磁学引论

超统一场与协变电磁学引论

形式，还可写成拉氏量^2）

1

s R

LV x  

 

2





(1．30)





上面这五种形式均与（1 ．12 ）方程等价。（1 ．26 ）方程就是人们梦寐

以求包括万有引力在内的四种场力大统一场微分方程。由其不仅可以

得到（1 ．19 ）无发散电场作用势能，还可得到无发散核力、弱力及万

有引力作用势能及作用力。

R

在^{r
0}时，若要电场作用势能和电场作用力不发散，是不能取

R

零值。不为零意味有最小值，有一种结果能够满足有最小值的

R

R

m

M

R

要求，就是与两作用荷电粒子的质量、有关系式







²







²

Gm



GM



Gm

1

Mc

GM

c

1

mc



 

 



R 























 





Mc c²

mc c²

c





也就是有

1

c

GMm

c





R 



(1．31)









m

  Mm / M m





h/2

；

M

式中，和分别是两作用荷电粒子的质量；

；

c

是普朗克(Planck)常数；是光速；^G是牛顿万有引力常数。此时，

3

m

M

R

无论、取何值，都不会小于

。

4 G /c

2_）

在  0 时，对（1 ．26 ）作拉氏变换，可得到

2





LV x 2RLV x R LV x   0

 

 

 













又由于

2

2





LV x   s LV x sV 0 V 0  s L V x 1

 

 

 

 

 















2RLV x   2sRLV x V 0  2sRLV x 

       













故有

即有

s²2Rs  R²LV x  1

 









1

s R

LV x  

 

2









7

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