超统一场与协变电磁学引论

 1/ 1v²/ c²

v  ve

式中，

得到

;

_j。把（5 ．40 ）式代入（5 ．41 ）中，可







x =  x ut v t ux/c



₁

₁









 x v ux/ c² u + v t



₁

















x  v₁ux / c

u + v₁

1vu/ c





 1vu/c²





(5．42)

(5．43)

（5．44)









₂



1vu/ c²

若令

则有

u+ v

w =

1vu/c²



 1vu/ c 1/ 1w / c 





x  u v u v x / x u v x / x x / c²

x  v₁ux /c²



₁



1vu/ c²

x  u v u v u v x / c²

₃





 x

(5．45)

1vu/c²

u + v₁

(5．46)

 we  w

1vu/c²





于是，（5 ．42 ）可写成

 ˆ

x   x  wt

(5．47)





同理可证

 ˆ

x  x w t





(5．48)

 ˆ

x  x w t







t  t ux/c v x ut v x u t v x u t /c

₁

₁ ₂



₃















 t ux/c² v x v ut  v x v u t  v x v u t /c²



_{1 1} 

 













1 1





²

 t 1vu/ c  u+ v x/ c













151