超统一场与协变电磁学引论

传播光波光程的坐标分量，而是O、B两点位置矢量在 ₂和 ₃方向上的

投影坐标分量，因而不能与（5 ．25 ）写在一起，应分写为



x  x ut





(5．32)



ct  ct ux / c





和



x₂ x₂

(5．33)



x  x

否则，就会把等式（5 ．33 ）误当成是图5.3（b）所示光程坐标分量。

对于图5.3（b）情形，光波不是沿 ₁轴方向传播，而是与坐标轴

有一夹角，在波矢方向上的光程在坐标轴上投影有三个坐标分量，并

满足肖军坐标分量变换式

x_j 1 k u / c ²x  k u / c k e ct











(5．34)

c t  1 k u / c ²ct  k u / c k e x

 









即满足

x  1 k u / c ²x  k u / c k e ct











x₂ 1 k u / c ²x  k u / c k e ct











(5．35)

x  1 k u / c ²x  k u / c k e ct











c t  1 k u / c ²ct  k u / c k e x

 









由（5 ．35 ）三个坐标分量得到的矢量变换式是



x = xe  x e  x e

1 1

 1 k u / c ²xe  x e  x e  k u / c k  e e +e e +e e ct



₃ 





₃

1 1





 x 1 k u /c ² k u / c k ct





(5．36)





两边同时点乘以波矢方向矢量，有

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