超统一场与协变电磁学引论

超统一场与协变电磁学引论

形分别辐射光波固有圆频率的比值。



若用表示静光源辐射光波的固有圆频率，静止光源辐射光波的

波长则是

 2c/ cT

(5．13)



式中，T 2 /。若用



表示以速度

u

运动光源辐射光波的固有圆频

率，运动光源沿运动方向辐射光波的波长







  cu 2 /   / 1u / c 



(5．14)

(5．15)

(5．16)











沿运动相反方向辐射光波的波长







  2 cu /   / 1u / c 













把（5 ．14 ）（ 5 ．15 ）两式代入

2

 

__ 

中，就能够得到动、静两光源辐射光波的固有角频率有关系式

2

2



(5．17)

  1u / c  /

2

式中，

²；^是光源分别在静止和运动两种情形辐射光波

 1/ 1u / c

固有圆频率的比值。可见，光波的固有频率与光源运动速度有关，运



动光源辐射光波的固有角频率要小于光源静止时辐射光波的固有角





频率。

把 (5 ．17)代入 (5 ．14)后，再在 (5 ．14)两边同乘以波数

N

，并

令





x  N_

；

x N

；

t  NT

(5．18)

就可得到洛仑兹变换式



x   x ut

(5．19)







x

显然，

和

x

含有的波数都是

N

，波数

N

才是洛仑兹变换的不变量。

如果光波不是在真空中传播，光波的固有角频率和光源的固有谐

振角频率还有区别，运动光源辐射光波的固有角频率是

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