超统一场与协变电磁学引论
*
k
因 与
E x , t
正交，故有
0
c f /k E /B
(4．37)
c 1/
B E / c
代入上式，其中
，就可得到运动光
k
源沿 方向辐射的光波在空间中传播速度
0
2
c cE / E c 1 k0 u/ c
(4．38)
其矢量表达式是
c ck0 u
(4．39)
k
静止光源辐射电磁波的波矢方向矢量 与横向电场 正交，运动
E
0
k
光源辐射电磁波的波矢方向矢量 与电场 不正交，见图4.3所示。
E
0
k
0
E
k
f
k
f
k
f
k
f
B k0 E = E n = nE 1 k0 u /c 2 = k0 E
(4．40)
k
90
E
显然，横向电场 和波矢方向矢量 间夹角是
，其正弦值为
0
sin 90 = cos 1 k u / c 2
(4．41)
0
即有
k E = nE sin 90 = nE 1 k u / c 2
(4．42)
0
0
（a）光源静止情形，能流密度和波矢同向 （b）光源运动情形，能流密度和波矢不同向
图4.3 能流密度方向和波矢方向与光源运动状态关系
能与横向电场 正交的是能流密度 ，无论光源运动是否， 与
E
E
B
和 匀正交，并满足
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