超统一场与协变电磁学引论

超统一场与协变电磁学引论

S E B

(4．43)

若用^S叉乘以（4 ．40 ）两边，可得









k

f

k

f

SB  S k E   E Sk

₀







(4．44)

0

SB

E

由于的方向是恒与同向，所以有









k

f

k

f

SB  E Sk  EScos

₀



(4．45)

k

由此也可导出运动光源沿波矢方向辐射光波的传播速度

0



f

c   E / B cos c 1 k u/ c²







(4．46)

0



k

根据（4 ．46 ）式，运动光源辐射光波的同相位波振面不都是圆形，

k u  0



c  c 1/ 

见图 4 .5 所示。仅在

方向上有

，在其它方向上均

0

uc

有。特别是当时，波前沿光源运动垂直方向上的传播速度



c c



c ck u

趋于零，这与由

得到的结果恰好相反。目前所有实验结果

0

都能证实 ( 成立，到目前还没有发现一个反例。

图4. 5 运动光源辐射电磁波的同相位波振面







（1）光源水平运动速度

情形，（2）光源水平运动速度



情形，

u



0

u 0.8c







（3）光源水平运动速度

情形，（4）光源水平运动速度

情形。

u 0.9c

u c

c

综上可知，运动光源辐射的光波传播速度是小于光速，这是



c

S

由于电磁波的能流密度与波矢不同向，的方向是与电场和磁场

S

k

E

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