超统一场与协变电磁学引论

超统一场与协变电磁学引论

图3. 4 源静止情形波前滞后观测点情形

图 3. 5 源运动情形波前滞后观测点情形

若假设







_B__B

，

 

(3．30)

C

C

把（3 ．25 ）、（3 ．29 ）两式代入（3 ．30 ）中，可知

   

k x c t  k xct

_









(3．31)

   

k x c t  k xct

_





即有

k

k_

  

x c t 

xct











(3．32)

k

  

x c t 

xct



k_

由此可得到













1 k

k

1 k

k



x 



x



ct

















2 k_k_

2 k_k_





(3．33)













1 k

k

1 k

k

 

c t 



ct 



x

















2 k_k_

2 k_k_





若令









1 k

k

cosh 









2 k_k_



(3．34)





1 k

k

sinh 













2 k_k_



就可得到双曲形式变换式



x  coshxsinhct

(3．35)

 

c t  coshct sinhx

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