超统一场与协变电磁学引论

超统一场与协变电磁学引论

2

cR

L





u 

1 cos

(2．66)

(2．67)

(2．68)

(2．69)

(2．70)













代入（2 ．65 ）右边，就可解得

²







²



cR

L

cR

L













u 

1 cos 13









































其中应满足



²



cR

L





13

  2



















两个相邻近日点方位角之差就是水星运动一周近动值，即

2

cR

L

6GM





   2  6











ac²1²





式中

2

4²a⁴1





2ab





L²



 GMa 1²













T

4²a³/GM

^是偏心率；^a是水星的运动轨迹半长轴；^b是水星运动轨迹半短轴。

§2.4 光线引力偏折

类似相对论方法，利用

d

d

r²

 L

(2．71)

R

r

dt

d





R/r

1

e

 E

(2．72)









也可证明光线经过太阳表面发生偏折。

定义光子四维动量为

dx^u

d

p^u

(2．73)







g p p  0

p

p

式中是标量性的仿射参量。根据和为守恒量，由

可得



0

3

到方程

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