超统一场与协变电磁学引论

超统一场与协变电磁学引论

GMm

2R

GMm

2R

2u

2R/r

V = 

1e = 

1e









(2．24)

(2．25)

(2．26)

(2．27)

相应的作用引力

度规分量

_2R/rGMm

F = V = e

r

r³

2R

2R/r

g  a r  

 

bV  e

00

00

GMm

把（2 ．26 ）和（2 ．20 ）代入（2 ．15 ）还可得到

2R/r

h 1e

00

2R/r

r  R

e

弱场条件下，若保留的一级项，由（2 ．24 ）、（2 ．26 ）、

在

（2 ．27 ）、三式就能近似得到由广义相对论导出的弱场情况下才能成

立的结果

GMm

V = 

(2．28)

(2．29)

(2．30)

r

2R

r







g₀₀  1







2R

r

h 

00

如果考虑真空极化电荷作用，则应有

u

a u  e

  1

;

 

b 1/ 2

;

(2．31)

00

将（2 ．31 ）代入 (2 ．19)可得

dV

du

GMm

u

V  

e

(2．32)

R

e^u

上式两边同乘以，也可写成

d

du

GMm

R

u

e V  

(2．33)





由此解得

GMm

ue  

GMm

u

R/r

V  

e

(2．34)

R

r

这正是肖军无发散引力作用势能,相应的作用引力

111

上一页 122/279 下一页放大缩小