超统一场与协变电磁学引论

超统一场与协变电磁学引论

 ⁿ

 ²ⁿ

n

n







g_e

2n1 R

r

R

 

r

r

R r

 

R/r

m





V 

2n1

e





(1．499)

 

 

 

r_m

r_m

r

r





 





^m

 

 

g r

n R / r

2n1

r

r



 

e

1 r / r

1 r / r



_mⁿ



_m^2n1

(1．500)

R/r

m





F 



e

 

r³











 

g  C r ^n1e^2R/r

m

r

n  0

；_m是短程电场作用最大距离。易验证，当时，

式中，_e

e m

就是（1 ．71 ）（ 1 ．72 ）两式结果。

(a) 电场作用势能曲线

(b)电场作用力曲线

图1.32 不同角动量的电场作用势能和作用力曲线图

  k² Ve^Rx/ q

对于核作用力，把

代入（1 ．491 ）中，还可得到角

0

动量非零情形两粒子间的核力作用势能满足方程

²V

V

x

2

4

2R

 R²V n n1 x V  k²x V





(1．501)

x²

n  0

易验证，在情形，核力作用势能

c

r

krR/r

V  

e

(1．502)

相应核力

cr

krR/r

F  V  

1krR/ r e





(1．503)

r³

r

核力平衡作用距离 ₀满足

kr ²r R  0

(1．504)

0

0

n 1

在时，核力作用势能

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