超统一场与协变电磁学引论

若取  2.610 kg/m

，

C  3.5810^4

16

，则可得到

18

1

21

1

H_max 2.58310 m s m=2.58310 km s m=79.5km s Mpc

相对应的天体退行速度与作用半径间的变化关系见图1.20所示，

这正是天文学家哈勃观测得到的加速膨胀结果。需要指出，退行速

度不是一直无限增加下去，当天体退行到斥力作用最大半径处时，

H r

u r

 

图 1.19 哈勃系数

曲线

图 1.20 退行速度

曲线

 

就开始在引力的作用下随作用距离增加而减小，直至为零。把

r  R

代入（1 ．299 ）式，然后再代入（1 ．300 ）式，可得在斥力作用下

天体退行速度达到最大值时的作用半径

R 1/ C³

(1．305)

再把（1 ．305 ）代入（1 ．301 ）式，又可得天体的最大退行速度

1

1/C

u R  c 2C²Ce e

/ C³

 





11/C

 c 2/ e 1 e

 c 2/ e

(1．306)

利用（1 ．301 ）可得到天体退行速度为零时的最小作用半径

lnC



r_min 

(1．307)

C²1C



而位于半径r_min内的星系物质又主要集中分布在半径

lnC

 1C

d_minCr_min 

(1．308)





核心区域内。位于d_min r  r_min区域内天体的退行速度

不再是与作用