超统一场与协变电磁学引论

超统一场与协变电磁学引论

把

tT 代入（1.257 ）式，借助（1.261 ）式，电子谐振运动位移就可

写成电磁波波长



的函数，即

/₀

cos 1² / ₀  s_f, 当  时；



s_me









(1.262）

s  

 

   ²1 /₀



s_me ^

 s_f

当  时。





   /  c/

式中，

；

；

c

是光速。很明显，无论是  ，还是 

，

0

s 

电子谐振运动的位移 ^{ }均是由两项组成。

 

对于情形，第一项

/₀

cos 1² / ₀

(1.263）

s   s e

_c 

m





对应于连续射线谱。第二项

X

H / k₀

s  

_f 

(1.264）

1  /  ²4  / 



²



²





0

0

对应于特征射线谱，见图1.16所示。易看出，连续射线谱波长

X



X

的最小值

处，由



_min和最大值



_max是分别发生在电子谐振运动位移等于零两点

可得到

s   0

_c 

    / 2  / 1²





min

0

(1.265）

    / 2  / 1²





max

0

若已知_max/ _min ，就可得到

  1

2  1







(1.266）

 







及

²



²







  /2

_min/ ₀



  1

 1

(1.267）













 1 _min/ ₀









再由ds  /d  0，还可求出^{s }的极值点

_c 

_c 

m









₀

1²



1²

_m

 arctg





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