超统一场与协变电磁学引论

超统一场与协变电磁学引论

 1 k₀u / c ²k₀u / c 

(7．41)





2

2



  /

式中，

，

。

 1/ 1u / c

非惯性运动光源辐射电磁场散度的导数不为零，若电磁场散度的

导数

2_N N





 

  N 









(7．42)

(7．43)

(7．44)

(7．45)







 



c c t x



式中





 dc

1 dc du

_ 

 

 

c dt



c du dt







t  t

；

x k₀r 。(7 ．39)就可写成

2









2_N 1  N 2_N

²

 N 





 0









²

c x c

²

t



 t

又因

故有

 

N  N x ,t  N x N t

   









    ²



N x

2_

c

²





 N x 



N x  0

 

 











x

c





(7．46)

   ²

2





 N t

N t

  2_









N t  0

 

 

²

t



t





 

 

这类似有阻尼振动方程。易导出，当

电磁波的固有圆频率

时，非惯性运动光源辐射

(7．47)



2

2



   _/  /

式中

 1/ 1_²/²

(7．48)

相应电磁波的波长







  2 c k u /





0



  2 / c k u







0

211

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