超统一场与协变电磁学引论

超统一场与协变电磁学引论

作用势能

C₁

2kr

qQ

krR/r



4₀r

Ae²

4₀r

 K^{exp r R 1}

e





krR/r

krR/r

0



V 

e

 B(r )

e

(1．48)

(1．49)

(1．50)

0

在

在

r  R时，因

,有

exp r R  1





0

0





Ae²

Ac

r

1

krR/r

krR/r

V  K

e

 

e

4₀r

r  R时，因

exp r R  1

,有





0

0





Ae²

4₀r

Ae²

4₀r

krR/r

krR/r

V  K⁰

e

 

e

可见，核力作用强度若是按玻色分布，作用强度则是在Ac Ae²/4₀



之间。

(1 ．38)核力作用势能形式，意味所有荷电粒子周围测不准空间都

r

存在有正、负等量两种真空感生极化电荷云。以荷电粒子为中心，为

半径空间内含有真空感生极化电荷

d

dr

4r²C

ˆ

E ds ₀

^{Q }0

(1．51)





式中^C是积分常量；是核作用场的势函数。把 (1 ．38)代入

  e^R/rV /e

中，可知

c

er

kr

  

e

(1．52)

于是，(1 ．51)又可写成

4₀c

kr

ˆ

Q  

1kr e C





(1．53)

e

若用表示粒子周围存在有真空极化电荷的最大体积半径，也就是当

d

ˆ

r



d

Q  0

时，有，由此可确定常量

4₀c

kd

C 

1kd e





(1．54)

e

把（1 ．54 ）代入（1 ．53 ）就可得到半径为空间内含有真空感生极

r

化电荷

11

上一页 22/279 下一页放大缩小