超统一场与协变电磁学引论

超统一场与协变电磁学引论

同点处单位体积总能量是常量。

用横向电场点乘场方程

E

D

t

H =

(4．47)

(4．48)

(4．49)

(4．50)

(4．51)

两边，可得

 E D

D

t

1

2





E  H = E 







t

再用横向磁场点乘场方程

H

B

t

E = 

两边，可得

 H B

B

t

1

2





H  E = H 

= 





t

（4 ．48 ）和（4 ．50 ）两边分别相减，得

 E D+ H B

1

2





E  H H  E =









t

电磁波离开场源在空间传播时，由于传播空间中无电荷，也无电流，

同点处电磁波能流密度的散度必为零，即

E  H H  E   E H  0

(4．52)

(4．53)

(4．54)













由此（4 ．51 ）式又可写成

 E D+ H B





 0

t

于是，有

E D+HB = const

这表明横向电磁场在传播过程中同点处的单位体积总能量是常量。同

点处满足能量守恒的横向电磁场一定是

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