超统一场与协变电磁学引论

超统一场与协变电磁学引论





d  d

b 

d

dx





i axb/x

i axb/x

















i a

e

  e



₂







dx

dx

x











（1.556）

2



d   d

b 

 

d

dx

_d²



e^{i axb/x}

 e^{i axb/x}











i a



₂



²

dx

dx

x

dx²









 





若令

K c / q

a  iR

b ik

，

,

（1.557）

由（1.555 ）也可得到无发散核力作用势能

c

r

R/rkr

V  q  qe^Rxk/x  

e

（1.558）





把（1.551 ）代入（1.549 ）中，消去，则知





满足二阶微分方

程

2





d 

d

2

2ia

a   x^4e^iax/₀



(1．559)

dx²

dx

若取

1

2

_iax



iax

 a²₀x⁴e e 

(1．560)









（1 ．559 ）又可写成

2





d 

d

1

2









2

iax

2



2ia

a    e  a ₀

(1．561)





dx²

dx

利用等式

iax

e  cos ax isin ax

 

 

(1．562)

（1 ．561 ）可分解成

2



d 

1

2









2

a    cos(ax)  a²₀







dx²

(1．563)



d

1

2

  a₀sin(ax)

dx

由此可得到真空极化量子场的作用势能

1

2



   1cos ax 

 

(1．564)

0









很明显，真空极化量子场的作用势能有多个基态，每个基态相

当于带有正、负单位电荷的虚粒子对产生的势能，多个基态相当于有

多个带有正、负单位电荷的虚粒子对，其中电性与荷电粒子电荷同

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