同理，如果光从单缝左侧傍着双缝中的左缝右边缘射向光屏，同样可以产生明暗相间的衍射条纹，可以想
象，该情形与上述情形只是左右作了互换，其它的并无实质性差别。
分别来自左右缝的光线形成的衍射条纹相互叠加形成所谓的“干涉”条纹，再次重申：只存在光子在光屏
上数量和分布密度的叠加，不存在所谓的“干涉”。由于两列光同源，它们在振动周期、波长和振幅上基本相同，
故而形成相对固定、形态重复的明暗条纹。
00 1800
0
假如光波是正弦波，光波相位从
0
0 到
为一个周期。可以想象，达到双缝边缘相位在
范围内
360
1800 3600
的光线可以通过狭缝，相位在
范围内的光线则被边缘阻挡，不能通过狭缝。这样，只有半个周期
的光线通过狭缝到达光屏，另半个周期的光线不能通过狭缝到达光屏。等于说，在该周期光波传播途径上，一
段有光子，一段没光子，在光屏上，一段有光子落下，一段没光子落下。周而复始，循环往复。对于这个周期
而言，有光子落下的是明区，没光子落下的是暗区。
我们再来考察明区。由于光子的运行轨迹是正弦（余弦）曲线，可想而知，光子在光屏内的落点分布也是
不均匀的，一段密，一段稀，呈正（余）弦值分布。假如光源每时每刻均匀发射光子，每个周期每个同样的角
个光子，那么相位角 0 到 0 ，有 0 的角
0
100
度发射同样多的光子，譬如说在每 度角的周期时间内，发射
1
0
30
30
个光子发射，这些相位（00 300 ）的光子可以全部通过狭缝到达光屏，又假如光屏明区
3000
度差，计有
0
0
3000
（亮条纹）的宽度为1.0cm ，则这
个光子分布的宽度为
。假如相位角是从
1.0（sin 30 −sin 0 ）= 0.5cm
600 90
30
0 ，也是 0 的角度差，也是计有
个光子发射，这些光子也都能通过狭缝到达光屏，计算可知，
3000
到
0
0
3000
这
个光子的分布范围为：
，可见分布密度比上面的大得多。至于偏振
1.0（sin 90 −sin 60 ）= 0.134cm
方向引起的光子在屏幕上的落点横向分布纵向分布的问题，那是正弦函数余弦函数变换问题，这是处理角度与
方法问题，对明暗条纹的形成不产生实质性影响。
上面的处理方式是静态地看待发射点，依次考察不同的发射点，光源实际上变成了动态的发射点，因而不
同发射点发射的光线形成的衍射条纹也是动态的并且形态基本相同。
光线通过双缝中的一条狭缝可以形成明暗相间的衍射条纹，同理光线通过另一条狭缝同样可以形成基本一
样的明暗相间的衍射条纹。
再次重申：明暗相间的衍射条纹实质上是光子在不同区域落点数不同造成的。由于光线波长、频率、振幅
基本相同，因而两条基本一样的明暗相间的衍射条纹叠加形成与原衍射条纹大体相似的明暗相间的“干涉”条
166