L
+
c
x2
d dc = 450 −1800 n(
)
由几何关系推理可得：
L
+
c
x2
0
0
0
fdd =180 −90 −(45 −1800 n(
)
L
+
c
x2
= 450 +1800
n
(
)
L
+
c
x2
0
dfd =135 ＋3600 n(
)
继而推理可得：
在fdd 中，根据正弦定理，有
dd
df
=
sindfd
sindd f
L
+
c
x2
L
+
c
x2
L
+
c
x2
0
2 dd = 2r sin1800
n
(
)
dfd =135 ＋3600 n(
)
，
dd f =1800
n
(
)
df
=
x
将
，
代入
上式中得：
L
+
c
x2
2
r
sin1800 n(
)
x2
=
L
+
c
x
L
+
c
x2
sin[(1350＋3600 n(
2 )] sin1800 n(
)
L + x1
2r sin1800 n(
)
x1
c
=
x x
与
比较，经简单的数学分析可知，两式是不同的，即
。
1
2
L + x
L + x1
sin[450 −3600 n(
1 )] sin1800 n(
)
c
c
(L + x ) (L + x )
、
A
只是光从分光镜 分别出射，分别沿顺时针方向到第一个反光镜 及沿逆时针方向到
B
1
2
(L + x ) (L + x )
与
D
第一个反光镜 的光程，比较可知，
的长度是不同的，对应的每段光程都不相同。每次反
1
2
射都严格遵守反射定律，虽然每段光传播的路程都可依次列出求解方程，但方程的求解相当困难，如果只是想
Sagnac
找出
干涉仪产生干涉条纹及其移动的原因，则只需定性分析比较两个方向光程的大小即可，而不必求出
A
两个方向光程的具体数值。光沿着与干涉仪转动方向的顺、反方向传播一周回到分光镜 ，二者的回射点都已
a
不是出射点 ，顺、反两个方向的光束在分光镜的回射点也不重合，两个方向的光束的传播轨迹也都不是完美
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