超统一场与协变电磁学引论

超统一场与协变电磁学引论

1

f

1

f





B  k E  k E

(8．55)







k  kk

k

₀；是波前传播方向上的单位方向矢量。由

B  E

式中，

；

0

k

此可导出运动光源沿方向辐射光波的传播速度是

0

2



 





c  f / k  E / B  cE / E  c 1 k₀u/ c

(8．56)

可见，依据特鲁顿——诺贝电磁实验零结果，同样能够得到光速与源

速有（8 ．56 ）关系式。

如果改变运动平板电容器间的电压或间距，会产生一种对平板电

容器的动量作用力。设平板电容器的极板面积为

S

极板间距为

，

b

，

若在两极板加上电势差

U

，两极板间将产生均强电场

U

E  k₀

b

(8．57)

式中，是电场的方向矢量。

k₀



当带电平板电容器以速度运动时，极板间除有电场外，还会

u

E

产生有磁场uE 。因此，极板间电磁场的动量密度



g E  uE





uE²



1 k u /c²k  uk



₀

0

0

c²

uE²



1 k₀u / c²g₀

(8．58)

c²

式中

g₀= u₀k₀u₀

u₀= u / u。显然，如果

U

和

b

是时间的变量，就是时变函数，平板电

g

容器就受到有力

d

dt

uS

dE²

dt

F =

gSh 

1 k₀u / c ²

g₀





c²

2uSU

dU U db

dt b dt

1 k₀u / c²



g₀

(8．59)















c²b²

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