超统一场与协变电磁学引论

超统一场与协变电磁学引论



²

V u



2L

c



0

2c²

t_ ²1







（8.22）





式中，

L

₁是东西方向上分光镜到反光镜的距离；

L

₂是南北方向分光镜

到反光镜的距离；是光速。于是，子夜时光分别沿东西和南北两方

c

向往返传播时间差



²

2 L L

V u





₂



1

0

2c²

（8.23）

t t_//t_

1











c

同理，当实验装置转到正午位置时，相对太阳运动速度是V₀u

，

此时光沿东西方向在分光镜和反光镜间往返传播时间



²

V u



2L

c



0

2c²

t_// ¹1













（8.24）

光沿南北方向在分光镜和反光镜间往返传播时间



²

V u



2L

c



0

2c²

t_ ²1













（8.25）

于是，在正午时光分别沿东西和南北两方向上往返传播时间差



²

2 L L

V u





₂



1

0

2c²

  

t t_//t_

（8.26）

1











c



显然t t ，这意味从深夜到正午光在东西和南北两方向传播时间差

的变化量并非为零，而是



²



²

2 L L

V u

2 L L

V u

 



₂







₂

1

0

2c²

1

0

2c²



t  t t 

1



1

















c

c



2



²

2 L L

V u

V u

 



₂ 



1

0

2c²

0

2c²

















c

4 L  L



₂

1

c³



V₀u

（8.27）

若让东西和南北两方向上的光束会聚干涉，从子夜到正午应能观测到

条纹移动

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