超统一场与协变电磁学引论

超统一场与协变电磁学引论

又由于



x

x^*



= e 

e 

e ^*

(4．19)

r

r

r

x x^*

x^*

所以（4 ．18 ）也同样能够满足（4 ．14 ）麦克斯韦场方程。可见，麦克

斯韦场方程仅要求横向电场和横向磁场必须是同相位，并没有要求同相

x^*

x

 /4

位的横向电磁场位于同一点处，对位于相差的和两点处的同相

位电磁场也同样是麦克斯韦场方程解。

 /2

若把相位相差的横向电磁场写成复数形式

*





E = iE exp i kx t





0





(4．20)

B = B expi kxt 





0





x

t

t

E

B

式中,

时刻在

写成

；是时刻在处按余弦规律变化的横向磁场强度，是

i  1

x /4

处按正弦规律变化的横向电场强度。麦克斯韦场方程也可

B

E  

t

(4．21)

E

B  

t

主流认为同相位横向电磁场是按（4 ．15 ）规律变化，见图4.1所

示，同一时刻同点处的横向电磁场相位相同，单位体积总能量

1

2

1

2

1 

2

1



₂

2

w E²

B²= E_m B_mcos²kx ft













E_m²cos²kx ft





(4．22)

式中

1



2

2

E_m B_m

(4．23)

很明显，位于同点处同相位电磁场的单位体积总能量不是常量，而是周

期变化，这明显违背能量守恒定律。因为电磁波离开光源后在真空传播

过程中若总能量是周期变化，变化的能量必须是能以其它非电磁波形式

132

上一页 143/279 下一页放大缩小